[发明专利]记录装置和光学振荡器装置

说明书

技术领域

本公开涉及使用自激振荡半导体激光器作为光源用于记录的记录装置以及使用自激振荡半导体激光器的光学振荡器装置。

背景技术

具有高的峰值功率的激光(特别是强脉冲光)对于非线性多光子吸收处理是非常有效的。

使用这种吸收处理，可以预期应用到三维光学记录、超微细加工、非破坏性生物成像等。

例如，已经报导了通过将高功率激光照射到具有非线性效应的透明体材料(bulk material)上来进行多层记录的方法(参见Seiji Kobayashi、Kimihiro Saito、Takashi Iwamura、Hisayuki Yamatsu、Toshihiro Horigome、Mitsuaki Oyamada、Kunihiko Hayashi、Daisuke Ueda、Norihiro Tanabe和Hirotaka Miyamoto，ISOM 2009Digest Th-1-01，2009)。

相比于过去的堆叠盘，该方法表现出了便宜并且具有更大容量的记录介质的可能性。

作为发射高功率激光的光源，使用锁模钛蓝宝石激光器。在上文中的ISOM 2009Digest Th-1-01的示例中，从钛蓝宝石激光器发射的810nm的光被SHG(二次谐波发生器)转换为405nm的波长，成为对于高密度记录有利的、用于短波长记录的光源。

在这种大并且昂贵的固态激光器的情况下，其被局限在用于实验室中的实验(例如，参见Spectra-Physics KK.，(在线版，搜索于2010年8月6日)，互联网地址：http://www.spectra-physics.jp/member/admin/document_upload/Tsunami_Series_Data_Sheet.pdf)。

这样，许多研究人员都在试图基于半导体发展一种尺寸更小并且对于实际使用中稳定的脉冲光源。

在作为前述方法的下一代的光学记录中，强烈地期望全半导体的、在高密度记录中有利的蓝紫色激光源。

例如，已经报导了在增益开关激光器中由于强烈的激发驱动而执行1MHz重复的情况下，获得了55W的峰值功率(参见M.Kuramoto，T.Oki，T.Sugahara，S.Kono，M.Ikeda，and H.Yokoyama，Appl.Phys.Lett.96，051102(2010))。

应当注意，由于市场上对于高数据传输速率的要求，在用于数据记录的光源中也期望更高的重复频率。

自激振荡GaN蓝紫色半导体激光器获得了能够在0.9GHz的频率下具有30ps脉宽和2.4W的振荡输出的光源(参见Takao Miyajima，Hideki Watanabe，Masao Ikeda and Hiroyuki Yokoyama，Applied Physics Letters 94，161103(2009))。

这种半导体激光器是被构造为具有增益部分和可饱和吸收体(saturable absorber)部分的BS(两段式)自激振荡半导体激光器。

在这种半导体激光器中，反向偏压被施加到可饱和吸收体部分。此时，通过将电流注入到增益部分，发射出例如407nm波长处的激光。

在记录和再现装置中，假定数据要被记录在基于地址信息(诸如从光学记录介质读出的摆动部信号(wobble signal))的任意位置。在使用这种自激振荡激光器来记录的情况下，期望根据记录数据来进行调制，同时在将自激振荡的脉冲与调制同步时进行记录。

发明内容

在记录和再现装置中，期望从光源发射从光学记录介质读出的摆动部信号以及与旋转同步信号(来自使光学记录介质旋转的主轴电机)同步的读取信号。然而，自激振荡激光器一般被认为由于结构和驱动条件而具有特定的脉冲光频率。为了精确地记录数据，期望以某种方式将这些振荡频率与来自记录装置的记录信号相同步。

例如，本申请人之前在日本专利申请No.2010-70924中提出了一种通过下述方式进行反馈控制方法：检测振荡频率和相位，并且相对于记录装置的主时钟产生频率和相位误差以加到自激振荡激光器的驱动信号中。

应当注意，在这种方法的情况下，期望单独执行按照记录数据的调制。在通过外部调制对来自自激振荡激光器的连续光进行调制的情况下，基本上可以例如通过使用能够进行高速调制的元件(诸如EA(电致吸收)调制器)来改变脉冲光频率。